重粒子のリスト

陽子は、単独で安定している唯一の重粒子であり、2 つのアップクォークと 1 つのダウン クォークを持ち、グルーオンの交換によって閉じ込められています。

重粒子は3つのクォークからなる複合 粒子であり、中間子は同数のクォークと反クォークからなる複合粒子です。重粒子と中間子はどちらもハドロンであり、ハドロンとはクォークのみ、またはクォークと反クォークの両方からなる粒子です。重粒子という用語は、ギリシャ語の「βαρύς」（barys ）に由来し、「重い」という意味です。これは、命名当時、重粒子は物質として分類される他の粒子よりも質量が大きいと考えられていたためです。

ペンタクォークは4つのクォークと1つの反クォークからなるエキゾチックな重粒子である。2015年、欧州原子核研究機構（CERN）のLHCb実験グループは、ボトムラムダ重粒子（Λ⁰
_b）。^[1]それ以来、2019年と2022年に新たな観測が行われ、ペンタクォーク状態がさらに発見されている。ペンタクォークは主に実験室環境で生成されるが、中性子星形成時に自然に形成される可能性もある。^{[2] [3] [4]}

重粒子はクォークで構成されているため、強い相互作用に関与します。一方、レプトンはクォークで構成されていないため、強い相互作用には関与しません。最もよく知られている重粒子は陽子と中性子であり、これらは宇宙の可視物質の質量の大部分を占めています。一方、原子のもう1つの主要構成要素である電子はレプトンです。各重粒子には、反重粒子と呼ばれる対応する反粒子があり、反重粒子ではクォークが対応する反クォークに置き換えられています。たとえば、陽子は2つのアップクォークと1つのダウンクォークで構成され、対応する反粒子である反陽子は2つのアップ反クォークと1つのダウン反クォークで構成されています。

バリオンの特性

これらのリストには、全角運動量J  =  ⁠における既知および予測されるすべての重粒子の詳細が記載されています。1/2⁠そしてJ  =  ⁠3/2⁠正パリティ構成。^[5]

• 1種類のクォーク（uuu、ddd、...）で構成される重粒子は、J  =  ⁠に存在することができます。3/2⁠構成ですが、J  =  ⁠1/2⁠はパウリの排他原理によって禁止されています。
• 2種類のクォーク（uud、uus、...）で構成される重粒子は、J  =  ⁠の両方に存在することができます。1/2⁠そしてJ  =  ⁠3/2⁠構成。
• 3種類のクォーク（uds、udc、...）で構成される重粒子は、J  =  ⁠の両方に存在することができます。1/2⁠そしてJ  =  ⁠3/2⁠構成。2つのJ  =  ⁠1/2これらの重粒子には⁠構成が可能です。

これらのリストで使用されている記号は、I (アイソスピン)、J (全角運動量)、P (パリティ)、u (アップクォーク)、d (ダウンクォーク)、s (ストレンジクォーク)、c (チャームクォーク)、b (ボトムクォーク)、Q (電荷)、B (重粒子数)、S (ストレンジネス)、 C (チャーム) 、B ′ (ボトムネス)、およびさまざまな亜原子粒子 (マウスオーバーで名前を表示) です。(これらの記号の詳細な説明については、「重粒子」を参照してください。 )

反重粒子は表に記載されていないが、これは単に全てのクォークを反クォークに置き換えただけであり、Q、B、S、C、B ′は符号が逆になる。粒子名の横に^{†が付いているものは}標準模型で予測されているが、まだ観測されていない。括弧内の値は実験によって確定されていないが、クォーク模型によって予測されており、測定結果とも整合している。^{[6] [7]}

 J^P＝⁠1/2⁠⁺重粒子

J ^P  =  ⁠1/2⁠ ⁺重粒子

粒子名	シンボル	クォーク含有量	静止質量 [ MeV / c 2 ]	私	JP​	Q [ e ]	S	C	B ′	平均寿命[秒]	一般的 には
陽子[8]	p 、 p+ 、 北+	あなた あなた d	938.272 0813 (58) [a]	⁠1/2⁠	⁠1/2⁠ +	+1	0	0	0	安定した[b]	観察されていない
中性子[9]	n 、 n0 、 北0	あなた d d	939.565 4133 (58) [a]	⁠1/2⁠	⁠1/2⁠ +	0	0	0	0	(8.794 ± 0.006) × 10 +2 [c]	p+ + e− + ν e
ラムダ[10]	Λ0	あなた d s	1 115 .683 ± 0.006	0	⁠1/2⁠ +	0	−1	0	0	(2.632 ± 0.020) × 10 −10	p+ + π− または n0 + π0
チャームドラムダ[11]	Λ+ c	あなた d c	2 286 .46 ± 0.14	0	⁠1/2⁠ +	+1	0	+1	0	(2.024 ± 0.031) × 10 −13	Λ+c崩壊モードを参照
ボトムラムダ[12]	Λ0 b	あなた d b	5 619 .6 ± 0.17	（0）	（⁠1/2⁠ + )	0	0	0	−1	(1.471 ± 0.009) × 10 −12	Λ0b崩壊モードを参照
シグマ[13]	Σ+	あなた あなた s	1 189 .37 ± 0.07	1	⁠1/2⁠ +	+1	−1	0	0	(8.018 ± 0.026) × 10 −11	p+ + π0 または n0 + π+
シグマ[14]	Σ0	あなた d s	1 192 .642 ± 0.024	1	⁠1/2⁠ +	0	−1	0	0	（7.4 ± 0.7）× 10 −20	Λ0 + γ
シグマ[15]	Σ−	d d s	1 197 .449 ± 0.030	1	⁠1/2⁠ +	−1	−1	0	0	(1.479 ± 0.011) × 10 −10	n0 + π−
チャームドシグマ[16]	Σ++ c（2455）	あなた あなた c	2 453 .97 ± 0.14	1	⁠1/2⁠ +	+2	0	+1	0	3.48+0.37 −0.16× 10 −22 [日]	Λ+ c+ π+
チャームドシグマ[16]	Σ+ c（2455）	あなた d c	2 452 .9 ± 0.4	1	⁠1/2⁠ +	+1	0	+1	0	>1.43 × 10 −22 [日]	Λ+ c+ π0
チャームドシグマ[16]	Σ0 秒（2455）	d d c	2 453 .75 ± 0.14	1	⁠1/2⁠ +	0	0	+1	0	3.60+0.42 −0.20× 10 −22 [日]	Λ+ c+ π−
ボトムシグマ[17]	Σ+ b	あなた あなた b	5 810 .56 ± 0.25	（1）	（⁠1/2⁠ + )	+1	0	0	−1	(1.32 ± 0.13) × 10 −22 [d]	Λ0 b+ π+
下シグマ†	Σ0 b	あなた d b	未知	（1）	（⁠1/2⁠ + )	0	0	0	−1	未知	未知
ボトムシグマ[17]	Σ− b	d d b	5 815 .64 ± 0.27	（1）	（⁠1/2⁠ + )	−1	0	0	−1	(1.24 ± 0.12) × 10 −22 [d]	Λ0 b+ π−
11 [18]	Ξ0	あなた s s	1 314 .86 ± 0.20	⁠1/2⁠	⁠1/2⁠ (+)	0	−2	0	0	（2.90 ± 0.09）× 10 −10	Λ0 + π0
11 [19]	Ξ−	d s s	1 321 .71 ± 0.07	⁠1/2⁠	⁠1/2⁠ (+)	−1	−2	0	0	(1.639 ± 0.015) × 10 −10	Λ0 + π−
チャームドXI [20]	Ξ+ c	あなた s c	2 467 .94+0.17 −0.20	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+1	−1	+1	0	（4.56 ± 0.05）× 10 −13	Ξ+c崩壊モードを参照
チャームドXI [21]	Ξ0 秒	d s c	2 470 .90+0.22 −0.29	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	+1	0	（1.53 ± 0.06）× 10 −13	Ξ0c崩壊モードを参照
チャームド・XI・プライム[22]	Ξ′+ c	あなた s c	2 578 .4 ± 0.5	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+1	−1	+1	0	未知	Ξ+ c+ γ （見た）
チャームド・XI・プライム[23]	Ξ′0 秒	d s c	2 579 .2 ± 0.5	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	+1	0	未知	Ξ0 秒+ γ （見た）
ダブルチャームドXI [24]	Ξ++ cc	あなた c c	3 621.2 ± 0.7​	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+2	0	+2	0	未知	Ξ++cc崩壊モードを参照
ダブルチャームド xi [e]	Ξ+ cc	d c c	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+1	0	+2	0	未知	未知
下部xi [25] またはカスケードB	Ξ0 b	あなた s b	5 791 .9 ± 0.5	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	0	−1	(1.480 ± 0.030) × 10 −12	Ξ0b崩壊モードを参照
下部xi [25] またはカスケードB	Ξ− b	d s b	5 797 .0 ± 0.6	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	−1	−1	0	−1	(1.572 ± 0.040) × 10 −12	Ξ−b崩壊モードを参照
下 xi プライム†	Ξ′0 b	あなた s b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	0	−1	未知	未知
下 xi プライム†	Ξ′− b	d s b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	−1	−1	0	−1	未知	未知
ダブルボトム xi †	Ξ0 bb	あなた b b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	0	0	−2	未知	未知
ダブルボトム xi †	Ξ− bb	d b b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	−1	0	0	−2	未知	未知
チャームドボトム xi †	Ξ+ cb	あなた c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+1	0	+1	−1	未知	未知
チャームドボトム xi †	Ξ0 CB	d c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	0	+1	−1	未知	未知
チャームドボトム XI プライム†	Ξ′+ cb	あなた c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	+1	0	+1	−1	未知	未知
チャームドボトム XI プライム†	Ξ′0 CB	d c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠1/2⁠ + )	0	0	+1	−1	未知	未知
チャームド・オメガ[26]	Ω0 秒	s s c	2 695 .2 ± 1.7	（0）	（⁠1/2⁠ + )	0	−2	+1	0	（2.68 ± 0.24  ± 0.10）× 10−13	Ω0cの減衰モードを参照
ボトムオメガ[27]	Ω− b	s s b	6 046 .1 ± 1.7	（0）	（⁠1/2⁠ + )	−1	−2	0	−1	1.64+0.18 −0.17× 10 −12	Ω− + J/ψ （見た）
ダブルチャームドオメガ†	Ω+ cc	s c c	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	+1	−1	+2	0	未知	未知
チャームドボトムオメガ†	Ω0 CB	s c b	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	+1	−1	未知	未知
チャームドボトムオメガプライム†	Ω′0 CB	s c b	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	0	−1	+1	−1	未知	未知
ダブルボトムオメガ†	Ω− bb	s b b	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	−1	−1	0	−2	未知	未知
ダブルチャームドボトムオメガ†	Ω+ ccb	c c b	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	+1	0	+2	−1	未知	未知
チャームドダブルボトムオメガ†	Ω0 cbb	c b b	未知	（0）	（⁠1/2⁠ + )	0	0	+1	−2	未知	未知

^† ^ 粒子はまだ観測されていない。
^[a] ^陽子と中性子 の質量は、MeV / c ²よりもダルトン（Da）で表した方がはるかに高い精度で知られている。原子質量単位では、陽子の質量は1.007 276 466 5789 (83) Da ‍ [ ^28]一方、中性子のそれは1.008 664 916 06 (40) Da . ^[29]
[b] ^ 少なくとも10 ³⁵年。陽子崩壊を参照。^[c] ^自由中性子 の場合。ほとんどの一般的な原子核では、中性子は安定している。^[d] ^ PDGは共鳴幅(Γ) を報告する。ここで、変換τ  =  ⁠

ħ/Γ⁠が代わりに与えられている。
^[e] ^ 他の実験データによって否定される、物議を醸す発見の主張がある。^[30]

 J^P＝⁠3/2⁠⁺重粒子

J ^P  =  ⁠3/2⁠ ⁺重粒子

粒子名	シンボル	クォーク 含有量	静止質量[ MeV / c 2 ]	私	JP​	Q [ e ]	S	C	B ′	平均寿命[秒]	一般的 には
デルタ[31]	Δ++ （1232）	あなた あなた あなた	1232 ± 2	⁠3/2⁠	⁠3/2⁠ +	+2	0	0	0	(5.63 ± 0.14) × 10 −24 [時間]	p+ + π+
デルタ[31]	Δ+ （1232）	あなた あなた d	1232 ± 2	⁠3/2⁠	⁠3/2⁠ +	+1	0	0	0	(5.63 ± 0.14) × 10 −24 [時間]	p+ + π0 または n0 + π+
デルタ[31]	Δ0 （1232）	あなた d d	1232 ± 2	⁠3/2⁠	⁠3/2⁠ +	0	0	0	0	(5.63 ± 0.14) × 10 −24 [時間]	n0 + π0 または p+ + π−
デルタ[31]	Δ− （1232）	d d d	1232 ± 2	⁠3/2⁠	⁠3/2⁠ +	−1	0	0	0	(5.63 ± 0.14) × 10 −24 [時間]	n0 + π−
シグマ[32]	Σ∗+ （1385）	あなた あなた s	1 382 .80 ± 0.35	1	⁠3/2⁠ +	+1	−1	0	0	(1.828 ± 0.036) × 10 −23 [時間]	Λ0 + π+ または Σ+ + π0 または Σ0 + π+
シグマ[32]	Σ∗0 （1385）	あなた d s	1 383.7 ± 1.0​	1	⁠3/2⁠ +	0	−1	0	0	(1.83 ± 0.26) × 10 −23 [時間]	Λ0 + π0 または Σ+ + π− または Σ0 + π0
シグマ[32]	Σ∗− （1385）	d d s	1 387.2 ± 0.5​	1	⁠3/2⁠ +	−1	−1	0	0	(1.671 ± 0.089) × 10 −23 [時間]	Λ0 + π− または Σ0 + π− または Σ− + π0
チャームドシグマ[33]	Σ∗++ c（2520）	あなた あなた c	2 518 .41+0.21 −0.19	1	（⁠3/2⁠ + )	+2	0	+1	0	4.45+0.12 −0.09× 10 −23 [時間]	Λ+ c+ π+
チャームドシグマ[33]	Σ∗+ c（2520）	あなた d c	2 517.5 ± 2.3​	1	（⁠3/2⁠ + )	+1	0	+1	0	>3.87 × 10 −23 [時間]	Λ+ c+ π0
チャームドシグマ[33]	Σ∗0 c（2520）	d d c	2 518 .48 ± 0.20	1	（⁠3/2⁠ + )	0	0	+1	0	4.30+0.15 −0.11× 10 −23 [時間]	Λ+ c+ π−
ボトムシグマ[34]	Σ∗+ b	あなた あなた b	5 830 .32 ± 0.27	（1）	（⁠3/2⁠ + )	+1	0	0	−1	(7.0 ± 0.4) × 10 −23 [時間]	Λ0 b+ π+
下シグマ[e]	Σ∗0 b	あなた d b	未知	（1）	（⁠3/2⁠ + )	0	0	0	−1	未知	未知
ボトムシグマ[34]	Σ∗− b	d d b	5 834 .74 ± 0.30	（1）	（⁠3/2⁠ + )	−1	0	0	−1	(6.3 ± 0.5) × 10 −23 [時間]	Λ0 b+ π−
11 [35]	Ξ∗0 （1530年）	あなた s s	1 531 .80 ± 0.32	⁠1/2⁠	⁠3/2⁠ +	0	−2	0	0	(7.23 ± 0.40) × 10 −23 [時間]	Ξ0 + π0 または Ξ− + π+
11 [35]	Ξ∗− （1530年）	d s s	1 535 .0 ± 0.6	⁠1/2⁠	⁠3/2⁠ +	−1	−2	0	0	6.6+1.3 −1.1× 10 −23 [時間]	Ξ0 + π− または Ξ− + π0
チャームドXI [36]	Ξ∗+ c（2645）	あなた s c	2 645 .56+0.24 −0.30	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	+1	−1	+1	0	(3.08 ± 0.28) × 10 −22 [時間]	Ξ+ c+ π0 （見た）
チャームドXI [36]	Ξ∗0 c（2645）	d s c	2 646 .38+0.20 −0.23	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	0	−1	+1	0	（2.80 ± 0.22  ± 0.16）× 10−22 [時間]	Ξ+ c+ π− （見た）
ダブルチャームド xi †	Ξ∗++ cc	あなた c c	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	+2	0	+2	0	未知	未知
ダブルチャームド xi †	Ξ∗+ cc	d c c	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	+1	0	+2	0	未知	未知
下11 [37]	Ξ∗0 b	あなた s b	5 952 .3 ± 0.6	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	0	−1	0	−1	（7.31 ± 1.34  ± 0.66）× 10−22 [時間]	Ξ− b+ π+ （見た）
下11 [38]	Ξ∗− b	d s b	5 955 .33 ± 0.12  ± 0.05	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	−1	−1	0	−1	（3.99 ± 0.78  ± 0.24）× 10−22 [時間]	Ξ0 b+ π− （見た）
ダブルボトム xi †	Ξ∗0 bb	あなた b b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	0	0	0	−2	未知	未知
ダブルボトム xi †	Ξ∗− bb	d b b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	−1	0	0	−2	未知	未知
チャームドボトム xi †	Ξ∗+ cb	あなた c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	+1	0	+1	−1	未知	未知
チャームドボトム xi †	Ξ∗0 cb	d c b	未知	（⁠1/2⁠ )	（⁠3/2⁠ + )	0	0	+1	−1	未知	未知
オメガ[39]	Ω−	s s s	1 672 .45 ± 0.29	0	⁠3/2⁠ +	−1	−3	0	0	(8.21 ± 0.11) × 10 −11 [時間]	Λ0 + K− または Ξ0 + π− または Ξ− + π0
チャームド・オメガ[40]	Ω∗0 c（2770）	s s c	2 765 .9 ± 2.0	0	（⁠3/2⁠ + )	0	−2	+1	0	未知	Ω0 秒+ γ
ボトムオメガ†	Ω∗− b	s s b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	−1	−2	0	−1	未知	未知
ダブルチャームドオメガ†	Ω∗+ cc	s c c	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	+1	−1	+2	0	未知	未知
チャームドボトムオメガ†	Ω∗0 cb	s c b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	0	−1	+1	−1	未知	未知
ダブルボトムオメガ†	Ω∗− bb	s b b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	−1	−1	0	−2	未知	未知
トリプルチャームドオメガ†	Ω++ ccc	c c c	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	+2	0	+3	0	未知	未知
ダブルチャームドボトムオメガ†	Ω∗+ ccb	c c b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	+1	0	+2	−1	未知	未知
チャームドダブルボトムオメガ†	Ω∗0 cbb	c b b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	0	0	+1	−2	未知	未知
トリプルボトムオメガ†	Ω− bbb	b b b	未知	（0）	（⁠3/2⁠ + )	−1	0	0	−3	未知	未知

^† ^ 粒子はまだ観測されていない。^[h] ^ PDGは共鳴幅（Γ）を報告する。ここで、変換τ  =  ⁠
ħ/Γ代わりに⁠が与えられます。

バリオン共鳴粒子

この表は、 PDGによって確認された重粒子共鳴の名称、量子数（既知の場合）、および実験的ステータスを示しています。^[41]重粒子共鳴粒子（上記の2つの表を除くすべてを含む）は、半減期が短く質量が大きい励起重粒子状態です。多くの研究が行われているにもかかわらず、重粒子励起スペクトルの背後にある基本的な自由度は依然として十分に理解されていません。^[42]スピン・パリティJ ^P（既知の場合）は各粒子に与えられています。強く崩壊する粒子の場合、J ^P値はすべての共鳴における質量と同様に、名称の一部とみなされます。

バリオン共鳴粒子

核子			Δ粒子			Λ粒子			Σ粒子			Ξ粒子とΩ粒子			チャーム粒子			底部の粒子
p	1 ⁄ 2 +	****	Δ(1232)	3 ⁄ 2 +	****	Λ	1 ⁄ 2 +	****	Σ +	1 ⁄ 2 +	****	Ξ 0	1 ⁄ 2 +	****	Λ+ c	1 ⁄ 2 +	****	Λ0 b	1 ⁄ 2 +	***
n	1 ⁄ 2 +	****	Δ(1600)	3 ⁄ 2 +	****	Λ(1405)	1 ⁄ 2 −	****	Σ 0	1 ⁄ 2 +	****	Ξ −	1 ⁄ 2 +	****	Λ c (2595) +	1 ⁄ 2 −	***	Λ b (5912) 0	1 ⁄ 2 −	***
N(1440)	1 ⁄ 2 +	****	Δ(1620)	1 ⁄ 2 −	****	Λ(1520)	3 ⁄ 2 −	****	Σ −	1 ⁄ 2 +	****	Ξ(1530)	3 ⁄ 2 +	****	Λ c (2625) +	3 ⁄ 2 −	***	Λ b (5920) 0	3 ⁄ 2 −	***
N(1520)	3 ⁄ 2 −	****	Δ(1700)	3 ⁄ 2 −	****	Λ(1600)	1 ⁄ 2 +	***	Σ(1385)	3 ⁄ 2 +	****	Ξ(1620)		*	Λ c (2765) +		*	Σ b	1 ⁄ 2 +	***
N(1535)	1 ⁄ 2 −	****	Δ(1750)	1 ⁄ 2 +	*	Λ(1670)	1 ⁄ 2 −	****	Σ(1480)		*	Ξ(1690)		***	Λ c (2860) +	3 ⁄ 2 +	***	Σ* b	3 ⁄ 2 +	***
N(1650)	1 ⁄ 2 −	****	Δ(1900)	1 ⁄ 2 −	***	Λ(1690)	3 ⁄ 2 −	****	Σ(1560)		**	Ξ(1820)	3 ⁄ 2 −	***	Λ c (2880) +	5 ⁄ 2 +	***	Ξ0 b、Ξ− b	1 ⁄ 2 +	***
N(1675)	5 ⁄ 2 −	****	Δ(1905)	5 ⁄ 2 +	****	Λ(1710)	1 ⁄ 2 +	*	Σ(1580)	3 ⁄ 2 −	*	Ξ(1950)		***	Λ c (2940) +	3 ⁄ 2 −	***	Ξ' b (5935) −	1 ⁄ 2 +	***
N(1680)	5 ⁄ 2 +	****	Δ(1910)	1 ⁄ 2 +	****	Λ(1800)	1 ⁄ 2 −	***	Σ(1620)	1 ⁄ 2 −	*	Ξ(2030)	≥  ⁠5/2⁠ ?	***	Σ c (2455)	1 ⁄ 2 +	****	Ξ b (5945) 0	3 ⁄ 2 +	***
N(1700)	3 ⁄ 2 −	***	Δ(1920)	3 ⁄ 2 +	***	Λ(1810)	1 ⁄ 2 +	***	Σ(1660)	1 ⁄ 2 +	***	Ξ(2120)		*	Σc (2520 )	3 ⁄ 2 +	***	Ξ b (5955) −	3 ⁄ 2 +	***
N(1710)	1 ⁄ 2 +	****	Δ(1930)	5 ⁄ 2 −	***	Λ(1820)	5 ⁄ 2 +	****	Σ(1670)	3 ⁄ 2 −	****	Ξ(2250)		**	Σc (2800 )		***	Ω− b	1 ⁄ 2 +	***
N(1720)	3 ⁄ 2 +	****	Δ(1940)	3 ⁄ 2 −	**	Λ(1830)	5 ⁄ 2 −	****	Σ(1690)		**	Ξ(2370)		**				P c (4380) +		*
N(1860)	5 ⁄ 2 +	**	Δ(1950)	7 ⁄ 2 +	****	Λ(1890)	3 ⁄ 2 +	****	Σ(1730)	3 ⁄ 2 +	*	Ξ(2500)		*	Ξ+ c	1 ⁄ 2 +	***	P c (4450) +		*
N(1875)	3 ⁄ 2 −	***	Δ(2000)	5 ⁄ 2 +	**	Λ(2000)		*	Σ(1750)	1 ⁄ 2 −	***				Ξ0 秒	1 ⁄ 2 +	***
N(1880)	1 ⁄ 2 +	***	Δ(2150)	1 ⁄ 2 −	*	Λ(2020)	7 ⁄ 2 +	*	Σ(1770)	1 ⁄ 2 +	*	Ω −	3 ⁄ 2 +	****	Ξ ′+ c	1 ⁄ 2 +	***
N(1895)	1 ⁄ 2 −	****	Δ(2200)	7 ⁄ 2 −	***	Λ(2050)	3 ⁄ 2 −	*	Σ(1775)	5 ⁄ 2 −	****	Ω(2250) −		***	Ξ ′0 秒	1 ⁄ 2 +	***
N(1900)	3 ⁄ 2 +	****	Δ(2300)	9 ⁄ 2 +	**	Λ(2100)	7 ⁄ 2 −	****	Σ(1840)	3 ⁄ 2 +	*	Ω(2380) −		**	Ξc (2645 )	3 ⁄ 2 +	***
N(1990)	7 ⁄ 2 +	**	Δ(2350)	5 ⁄ 2 −	*	Λ(2110)	5 ⁄ 2 +	***	Σ(1880)	1 ⁄ 2 +	**	Ω(2470) −		**	Ξc (2790 )	1 ⁄ 2 −	***
N(2000)	5 ⁄ 2 +	**	Δ(2390)	7 ⁄ 2 +	*	Λ(2325)	3 ⁄ 2 −	*	Σ(1900)	1 ⁄ 2 −	*				Ξc (2815 )	3 ⁄ 2 −	***
N(2040)	3 ⁄ 2 +	*	Δ(2400)	9 ⁄ 2 −	**	Λ(2350)	9 ⁄ 2 +	***	Σ(1915)	5 ⁄ 2 +	****				Ξc （2930 ）		*
N(2060)	5 ⁄ 2 −	***	Δ(2420)	11 ⁄ 2 +	****	Λ(2585)		**	Σ(1940)	3 ⁄ 2 +	*				Ξc (2980 )		***
N(2100)	1 ⁄ 2 +	***	Δ(2750)	13 ⁄ 2 −	**				Σ(1940)	3 ⁄ 2 −	***				Ξc （3055 ）		***
N(2120)	3 ⁄ 2 −	***	Δ(2950)	15 ⁄ 2 +	**				Σ(2000)	1 ⁄ 2 −	*				Ξc （3080 ）		***
N(2190)	7 ⁄ 2 −	****							Σ(2030)	7 ⁄ 2 +	****				Ξc (3123 )		*
N(2220)	9 ⁄ 2 +	****							Σ(2070)	5 ⁄ 2 +	*
N(2250)	9 ⁄ 2 −	****							Σ(2080)	3 ⁄ 2 +	**				Ω0 秒	1 ⁄ 2 +	***
N(2300)	1 ⁄ 2 +	**							Σ(2100)	7 ⁄ 2 −	*				Ω c (2770) 0	3 ⁄ 2 +	***
N(2570)	5 ⁄ 2 −	**							Σ(2250)		***				Ω c (3000) 0		***
N(2600)	11 ⁄ 2 −	***							Σ(2455)		**				Ω c (3050) 0		***
N(2700)	13 ⁄ 2 +	**							Σ(2620)		**				Ω c (3065) 0		***
									Σ(3000)		*				Ω c (3090) 0		***
															Ω c (3120) 0		***
															Ξ+ cc		*
															Ξ++ cc		***

****	存在は確実であり、その特性は少なくともかなりよく調査されています。
***	存在はほぼ確実から確実だがさらなる確認が望ましく、量子数、分岐率などが十分に決定されていないものまでの範囲です。
**	存在の証拠は公平なものに過ぎません。
*	存在の証拠は乏しい。

参照

• バリオン
• 八正道（物理学）
• 中間子のリスト
• 粒子のリスト
• 共鳴（素粒子物理学）
• ローパー共鳴
• 粒子発見のタイムライン

参考文献

1. R. Aaij他(2015)
2. 「LHCb実験で新たなペンタクォークが発見」CERN . 2024年12月4日. 2025年1月21日閲覧。
3. 「奇妙なペンタクォーク、二重電荷テトラクォーク、そしてその中性パートナーの観測」 。 2025年1月21日閲覧。
4. イアン・サンプル (2015年7月14日). 「大型ハドロン衝突型加速器の科学者が新粒子を発見：ペンタクォーク」.ガーディアン. ISSN  0261-3077 . 2025年1月21日閲覧。
5. グリフィス、デイビッド・J.（2008年）、素粒子入門（改訂第2版）、WILEY-VCH、  pp.181-188、ISBN 978-3-527-40601-2
6. PA Zylaら。 (2020): 粒子概要表 – バリオン
7. JG Körner他(1994)
8. PA Zyla et al. (2020): 粒子リスト – p+
9. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – n0
10. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Λ
11. PA Zyla et al. (2020): 粒子リスト – Λc
12. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Λb
13. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Σ+
14. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Σ0
15. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Σ−
16. PA Zyla et al. (2020): 粒子リスト – Σc(2455)
17. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Σb
18. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ0
19. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ−
20. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ+c
21. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ0c
22. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ′+c
23. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ'0c
24. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ++cc
25. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξb
26. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ω0c
27. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ω−b
28. 「2022 CODATA値：陽子質量（u）」。定数、単位、不確かさに関するNISTリファレンス。NIST。2024年5月。2024年5月18日閲覧。
29. 「2022 CODATA値：中性子質量（u）」。NIST定数、単位、不確かさに関する参考資料。NIST 。2024年5月。2024年5月18日閲覧。
30. J.ベリンジャーら。 (2012): 粒子リスト – Ξ+cc
31. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Δ(1232)
32. PA Zyla et al . (2020): 粒子リスト – Σ(1385)
33. PA Zyla et al . (2020): 粒子リスト – Σc(2520)
34. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Σ∗b
35. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ(1530)
36. PA Zyla et al . (2020): 粒子リスト – Ξc(2645)
37. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ0b(5945)
38. PA Zylaら。 (2020): 粒子リスト – Ξ0b(5955)
39. J.ベリンジャーら。 (2012): 粒子リスト - Ω−
40. J. Beringer et al . (2012): 粒子リスト – Ω0c(2770)
41. C. Patrignani et al . ( Particle Data Group ) (2018). 「バリオン概要表」(PDF) . Chin. Phys. C. 40 : 100001. 2018年9月27日閲覧。
42. Crede, Volker; Roberts, Winston (2013). 「バリオン共鳴の理解に向けた進歩」. Rep. Prog. Phys . 76 (7) 076301. arXiv : 1302.7299 . Bibcode :2013RPPh...76g6301C. doi :10.1088/0034-4885/76/7/076301. PMID:  23787948. S2CID  : 24922824.

参考文献

• R. Aaij et al. ( LHCb コラボレーション) (2015)。 「Λにおけるペンタクォーク状態と一致するJ/ψp共鳴の観察」⁰
  _b→J/ψK⁻
  p崩壊」。Physical Review Letters . 115 (7) 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode :2015PhRvL.115g2001A. doi :10.1103/PhysRevLett.115.072001. PMID  26317714. S2CID  119204136.
• J. Beringer他( Particle Data Group ) (2012). 「Review of Particle Physics」. Physical Review D. 86 ( 1) 010001. Bibcode :2012PhRvD..86a0001B. doi : 10.1103/PhysRevD.86.010001 . hdl : 10481/34377 .
• K. Nakamura et al. ( Particle Data Group ) (2010). "Review of Particle Physics". Journal of Physics G. 37 ( 7A) 075021. Bibcode :2010JPhG...37g5021N. doi : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . hdl : 10481/34593 .
• C. Amsler et al. ( Particle Data Group ) (2008). 「Review of Particle Physics」(PDF) . Physics Letters B. 667 ( 1): 1– 1340. Bibcode :2008PhLB..667....1A. doi :10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl : 1854/LU-685594 . S2CID  227119789.
• VM Abazov et al. ( DØ Collaboration ) (2008). 「二重ストレンジbバリオンΩ−bの観測」(PDF) . Fermilab-Pub-08/335-E.
• K. Carter (2006). 「ペンタクォークの興隆と衰退」. Symmetry Magazine . Fermilab / SLAC . 2007年7月8日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2008年5月27日閲覧。
• W.-M. Yao et al. ( Particle Data Group ) (2006). 「Review of Particle Physics」. Journal of Physics G. 33 ( 1): 1– 1232. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode :2006JPhG...33....1Y. doi : 10.1088/0954-3899/33/1/001 .
• H. Muir (2003). 「ペンタクォークの発見は懐疑論者を困惑させる」. New Scientist . 2008年5月27日閲覧。
• JG Körner; M. Krämer & D. Pirjol (1994). 「重バリオン」.素粒子・核物理学の進歩. 33 : 787–868 . arXiv : hep-ph/9406359 . Bibcode :1994PrPNP..33..787K. doi :10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID  118931787.

さらに読む

• H. Garcilazo; J. Vijande & A. Valcarce (2007). 「Faddeevによる重バリオン分光法の研究」. Journal of Physics G. 34 ( 5): 961– 976. arXiv : hep-ph/0703257 . doi :10.1088/0954-3899/34/5/014. S2CID  15445714.
• S. ロビンズ (2006). 「物理学における粒子概要 – バリオン」.銀河の旅. 2008年2月28日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2008年4月20日閲覧。
• DM Manley (2005). 「重粒子分光法の現状」. Journal of Physics: Conference Series . 5 (1): 230– 237. Bibcode :2005JPhCS...9..230M. doi : 10.1088/1742-6596/9/1/043 .
• SSM Wong (1998). 『核物理学入門（第2版）』ニューヨーク（NY）: John Wiley & Sons . ISBN 978-0-471-23973-4。
• R. シャンカール (1994). 『量子力学の原理』（第2版）. ニューヨーク (NY):プレナム・プレス. ISBN 978-0-306-44790-7。
• E. ウィグナー (1937). 「核ハミルトニアンの対称性が核分光に及ぼす影響について」.フィジカル・レビュー. 51 (2): 106– 119.書誌コード:1937PhRv...51..106W. doi :10.1103/PhysRev.51.106.
• M. Gell-Mann (1964). 「バリオンとメソンの模式図」. Physics Letters . 8 (3): 214– 215. Bibcode :1964PhL.....8..214G. doi :10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
• W. ハイゼンベルク (1932)。 「ユーバー・デン・バウ・デア・アトムケルネI」。Zeitschrift für Physik (ドイツ語)。77 ( 1–2 ): 1–11 . Bibcode :1932ZPhy...77....1H。土井：10.1007/BF01342433。S2CID  186218053。
• W. ハイゼンベルク (1932)。 「ユーバー・デン・バウ・デア・アトムケルンⅡ」。Zeitschrift für Physik (ドイツ語)。78 ( 3–4 ): 156–164。Bibcode :1932ZPhy...78..156H。土井：10.1007/BF01337585。S2CID  186221789。
• W. ハイゼンベルク (1932)。 「ユーバー・デン・バウ・デア・アトムケルネIII」。Zeitschrift für Physik (ドイツ語)。80 ( 9–10 ): 587– 596。Bibcode :1933ZPhy...80..587H。土井：10.1007/BF01335696。S2CID  126422047。

外部リンク

• 粒子データグループ：素粒子物理学レビュー；バリオン概要表
• ジョージア州立大学 – ハイパーフィジックス
• 考えることができるバリオン、物理的特性を比較できるインタラクティブな視覚化

「https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=List_of_baryons&oldid=1324010975」より取得