液体の水路

液体水路- 単位はg/m ²で、大気中の2点間に存在する液体水の総量を測定する。^{[ 1 ]}

LWPは、大気中の放射伝達を理解する上で重要な量です。これは、大気中の2点間の液体水分量の積分として定義されます。直下観測と大気柱全体の観測では、以下の式が成り立ちます。

LWP=\int _{z=0}^{\infty }\rho _{air}r_{L}dz'

ここで $rL は$ 液体と水の混合比、 $ρair は$ 空気の密度（水分を含む）である。^{[ 2 ]}

大気はほぼ静水力学的平衡状態にあり、大気圧の静水力学的方程式は次のように表される。

{\frac {dp}{dz}}=-\rho _{air}g

これにより

LWP=\int _{0}^{p=p_{0}}r_{L}dp/g

ここで、 $g$ は重力加速度、 $dp$ は大気中の2層間の圧力増分、積分は表面と大気上端の間です。液体の水の経路は、任意の2点間で定義することもできます。

液体の水の経路は、SSM/Iなどのマイクロ波放射計などの受動型および能動型のリモートセンシングからおおよそ取得できます。

海洋層積雲における液体水分量の典型的な値は20～80 g/m ²程度である。^{[ 3 ]}

液体水路もまた、雲の重要な特性に寄与する。液体水路の値が増加すると、雲のアルベドも増加する。このアルベドの増加は、液体水路スペクトルの下端で最も急速に現れる。つまり、総水量が少ないほど、アルベドの増加は速い。雲の放射吸収も液体水路に依存する。液体水路の増加は吸収の増加につながる。ここでも、最も大きな増加は液体水路のレベルが低いときに見られる。^{[ 4 ]}これらの関係は、液体水路と雲の光学厚さとの間の比例関係によるものである。 ^{[ 5 ]}

参照

液体水分含有量

参考文献

^ 「国立科学デジタル図書館」 .米国エネルギー省. 2006年9月24日時点のオリジナルよりアーカイブ。2008年10月15日閲覧。
^ 「AMS用語集」アメリカ気象学会。2011年6月6日時点のオリジナルよりアーカイブ。2009年4月3日閲覧。
^ MK Yau; RR Rogers (1996-05-15). 『雲物理学短期講座第3版』ISBN 978-0-08-057094-5。
^ L., ハートマン, デニス (2016年1月2日).地球物理気候学. ISBN 978-0-12-328531-7. OCLC 944522711 .{{cite book}}: CS1 maint: 複数の名前: 著者リスト (リンク)
^ W., Petty, Grant (2006). 『大気放射入門』Sundog Pub. ISBN 978-0-9729033-1-8. OCLC 932561283 .{{cite book}}: CS1 maint: 複数の名前: 著者リスト (リンク)

この記事は大気科学に関するものです。不足している情報を追加してWikipediaに貢献してください。

[1] 「国立科学デジタル図書館」 .米国エネルギー省. 2006年9月24日時点のオリジナルよりアーカイブ。2008年10月15日閲覧。

[2] 「AMS用語集」アメリカ気象学会。2011年6月6日時点のオリジナルよりアーカイブ。2009年4月3日閲覧。

[3] MK Yau; RR Rogers (1996-05-15). 『雲物理学短期講座第3版』ISBN 978-0-08-057094-5。

[4] L., ハートマン, デニス (2016年1月2日).地球物理気候学. ISBN 978-0-12-328531-7. OCLC 944522711 .{{cite book}}: CS1 maint: 複数の名前: 著者リスト (リンク)

[5] W., Petty, Grant (2006). 『大気放射入門』Sundog Pub. ISBN 978-0-9729033-1-8. OCLC 932561283 .{{cite book}}: CS1 maint: 複数の名前: 著者リスト (リンク)

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]